FANDOM


Μήκος Τόξου

arc length, path length, ή Μήκος Καμπύλης ή Μήκος Τροχιάς


Distance-01-goog

Απόσταση

Distance-Displacement-01-goog

Απόσταση Μετατόπιση

Distance-Displacement-02-goog

Απόσταση Μετατόπιση - Το "path length" ονομαζεται γενικά "Απόσταση" - Το "straight distance" ονομάζεται "Άμεση Απόσταση" και ισούται με το μέτρο της "Μετατόπισης"

Distance-Displacement-03-goog

Απόσταση Μετατόπιση

- Ένα Γεωμετρικό Μέγεθος.

ΕτυμολογίαEdit

Η ονομασία "μήκος τόξου" σχετίζεται ετυμολογικά με την λέξη "τόξο".

ΠεριγραφήEdit

Ο καθορισμός του μήκους των αντικανονικών τμημάτων του τόξου ονομάζεται επίσης ευθυγραμμισμός της καμπύλης. Ιστορικά, πολλές μέθοδοι χρησιμοποιήθηκαν για συγκεκριμένες καμπύλες. Η έλευση του απειροστικού λογισμού , οδήγησε σε μια γενική φόρμουλα που παρέχει κλειστού τύπου λύσεις σε ορισμένες περιπτώσεις.

Γενική προσέγγιση Edit

Μια καμπύλη στο επίπεδο μπορεί να προσεγγιστεί από τη σύνδεση ενός πεπερασμένου αριθμό σημείων στην καμπύλη χρησιμοποιώντας τμήματα της γραμμής για να δημιουργήσετε ένα πολυγωνικό μονοπάτι. Δεδομένου ότι είναι εύκολο να υπολογιστεί το μήκος του κάθε γραμμικού τμήματος (χρησιμοποιώντας το Πυθαγόρειο θεώρημα σε Ευκλείδειο χώρο, για παράδειγμα), το συνολικό μήκος της προσέγγισης μπορεί να βρεθεί από την άθροιση των μηκών του κάθε γραμμικού τμήματος? Αυτή η προσέγγιση είναι γνωστή ως η (σωρευτικά) συγχορδιακή απόσταση.

Εάν η καμπύλη δεν είναι ήδη μία πολυγωνική διαδρομή, χρησιμοποιώντας ένα προοδευτικά μεγαλύτερο αριθμό τμημάτων με μικρότερο μήκος θα οδηγήσει σε καλύτερη προσέγγιση. Τα μήκη των διαδοχικών προσεγγίσεων δεν θα μειωθούν και μπορεί να αυξάνεται επ 'αόριστον, αλλά οι ομαλές καμπύλες θα τείνουν σε ένα πεπερασμένο όριο καθώς τα μήκη των τμημάτων μικραίνουν αυθαίρετα.

Για κάποιες καμπύλες υπάρχει ένας μικρότερος αριθμός $ L $ ο οποίος είναι ένα άνω όριο του μήκους της κάθε πολυγωνικής προσέγγισης. Αυτές οι καμπύλες ονομάζονται ευθυγραμμίσιμες και ο αριθμός $ L $ ορίζεται ως το μήκος του τόξου.

Ορισμός για μια ομαλή καμπύλη Edit

Έστω $ f:[a,b]\to\R^n $ να είναι μία συνεχώς διαφορίσιμη λειτουργία. Το μήκος της καμπύλης που ορίζεται από την $ f $ μπορεί να οριστεί ως το όριο του αθροίσματος του μήκους των ευθυγράμμων τμημάτων για μία κανονική διαμέρηση του $ [a,b] $ , καθώς ο αριθμός των τμημάτων πλησιάζει στο άπειρο.

Αυτό σημαίνει:

$ L(f)=\lim_{N\to\infty}\sum_{i=1}^N \bigg|f(t_i)-f(t_{i-1})\bigg| $

όπου $ t_i=a+i(b-a)/N=a+i\Delta t $ για $ i=0,1,\dots,N. $

Ο ορισμός αυτός είναι ισοδύναμος με τον ορισμό του μήκος του τόξου:

$ \lim_{N\to\infty}\sum_{i=1}^N \bigg|f(t_i)-f(t_{i-1})\bigg|=\lim_{N\to\infty}\sum_{i=1}^N \left|\frac{f(t_i)-f(t_{i-1})}{\Delta t}\right|\Delta t=\int_a^b \Big|f'(t)\Big|\ dt. $

Η παραπάνω ισότητα είναι αληθής, επειδή ο ορισμός της παραγώγου ως όριο σημαίνει ότι υπάρχει μια θετική πραγματική συνάρτηση $ \delta(\epsilon) $, των θετικών πραγματικών αριθμών $ \epsilon $ , ετσι ώστε $ \Delta t<\delta(\epsilon) $. Συνεπάγεται λοιπόν οτι:

$ \left|\bigg|\frac{f(t_i)-f(t_{i-1})}{\Delta t}\bigg|-\Big|f'(t_i)\Big|\right|<\epsilon. $

Αυτό σημαίνει οτι:

$ \sum_{i=1}^N \left|\frac{f(t_i)-f(t_{i-1})}{\Delta t}\right|\Delta t-\sum_{i=1}^N \Big|f'(t_i)\Big|\Delta t $

έχει απόλυτη τιμή μικρότερη απο το γινόμενο $ \epsilon (b-a) $ ,για $ N>(b-a)/\delta(\epsilon). $ Αυτό σημαίνει ότι καθώς το $ N\rightarrow\infty, $ στο αριστερό μέρος είναι σχεδόν ισο με το δεξί μερος της ισότητας, που είναι ο ορισμος του Ολοκληρώματος Riemann της $ |f'(t)| $ στο διάστημα $ [a,b]. $ Αυτός ο ορισμός του μήκους τόξου δείχνει ότι το μήκος μιας καμπύλης $ f:[a,b]\rightarrow\mathbb{R}^n $ συνεχώς διαφορίσιμη στο $ [a,b] $ είναι πάντα πεπερασμένο. Με άλλα λόγια, η καμπύλη είναι πάντα ευθυγραμμίσιμη.

Ο ορισμός του μήκους τόξου μιάς ομαλής καμπύλης ως το ολοκλήρωμα της νόρμας της παραγώγου είναι ισοδύναμο με τον παρακάτω ορισμό:

$ L(f)=\sup\sum_{i=1}^N \bigg|f(t_i)-f(t_{i-1})\bigg| $

όπου το supremum υπολογίζεται λαμβάνοντας υπ'οψην όλες τις πιθανές κατατμήσεις $ a=t_0<t_1<\dots <t_{N-1}<t_N=b $ του $ [a,b]. $[1] Αυτός ο ορισμός ισχύει επίσης αν η $ f $ είναι απλώς συνεχής,και δεν είναι διαφορίσιμη.

Μια καμπύλη μπορεί να παραμετρικοποιηποιηθεί με άπειρους τρόπους. Έστω $ \varphi:[a,b]\to [c,d] $ να είναι μια οποιαδήποτε συνεχώς διαφορίσιμη, αμφιμονοσήμαντηεπί) συναρτηση. Έστω επίσης, $ g=f\circ\varphi^{-1}:[c,d]\to\R^n $ είναι μία άλλη συνεχώς διαφορίσιμη παραμετρικοποίηση της καμπύλης που αρχικά ορίζεται από $ f. $ Το μήκος τόξου της καμπύλης είναι το ίδιο, ανεξάρτητα από την παραμετρικοποίηση που χρησιμοποιείται για τον ορισμό της καμπύλης:

$ \begin{align} L(f) &= \int_a^b \Big|f'(t)\Big|\ dt=\int_a^b \Big|g'(\varphi(t))\varphi'(t)\Big|\ dt \\ &= \int_a^b \Big|g'(\varphi(t))\Big|\varphi'(t)\ dt \quad \textrm{since} \ \varphi \ \textrm{must} \ \textrm{be} \ \textrm{non-decreasing} \\ &= \int_c^d \Big|g'(u)\Big|\ du \quad \textrm{using} \ \textrm{integration} \ \textrm{by} \ \textrm{substitution}\\ &= L(g). \end{align} $

Εύρεση μήκους τόξου με την ενσωμάτωση Edit

Εάν μια επίπεδη καμπύλη στο $ \mathbb{R}^2 $ ορίζεται από την εξίσωση $ y=f(x) $, όπου $ f $ είναι συνεχώς διαφορίσιμη, τότε είναι απλά μια ειδική περίπτωση μιας παραμετρικής εξίσωση όπου $ x=t $ και y = f ( t)$ y = f ( t) $, και το μήκος τόξου είναι ίσο με:

$ s=\int_a^b \sqrt{1+\left(\frac{dy}{dx}\right)^2}dx. $

Καμπύλες με κλειστή μορφή λύσεων για το μήκος τόξου περιλαμβάνουν: την αλυσοειδή, τον κύκλο, την κυκλοειδή,την λογαριθμική σπείρα, την παραβολή,την ημικυβική παραβολή και την ευθεία γραμμή. Η έλλειψη μιας κλειστού τύπου λύσης για το μήκος τόξου ενός ελλειπτικού τόξου οδήγησε στην ανάπτυξη των ελλειπτικών ολοκληρωμάτων.

Αριθμητική ολοκλήρωση Edit

Στις περισσότερες περιπτώσεις, συμπεριλαμβανομένου ακόμη και απλές καμπύλες, δεν υπάρχουν κλείστου τύπου λύσεις για το μήκος του τόξου και η Αριθμητική ολοκλήρωση είναι απαραίτητη.Η Αριθμητική ολοκλήρωση του μήκους τόξου ολοκληρώματος είναι συνήθως πολύ αποτελεσματική. Για παράδειγμα, σκεφτείτε το πρόβλημα της εύρεσης του μήκους ενος τετερτημορίου του κύκλου ενσωματώνοντας το μήκος του τόξου αναπόσπαστο. Το πάνω μισό του κύκλου μπορεί να είναι παραμετροποιημένο ως $ y=\sqrt{1-x^2}. $ Το χρονικό διάστημα $ x\in [-\sqrt{2}/2, \sqrt{2}/2] $ αντιστοιχεί στο ένα τέταρτο του κύκλου. Από τότε $ dy/dx=-x/\sqrt{1-x^2} $ και $ 1+(dy/dx)^2 = 1/(1-x^2), $ το μήκος του ενος τεταρτημορίου του κύκλου

$ \int_{-\sqrt{2}/2}^{\sqrt{2}/2}\frac{1}{\sqrt{1-x^2}} dx. $

Η εκτίμηση του κανόνα 15-σημείο Gauss-Kronrod για αυτό το ολοκλήρωμα της 1.570796326808177 διαφέρει από την πραγματική διάρκεια της \ pi / 2 από 1.3e-11 και η εκτίμηση του κανόνα 16-σημείο Gaussian τετραγωνισμός 1.570796326794727 διαφέρει από την πραγματική διάρκεια μόνο 1.7e- 13.

Καμπύλη στην επιφάνεια Edit

Έστω $ \mathbf{x}(u,v) $ να είναι μια απεικόνιση της επιφάνειας και έστω $ \mathbf{C}(t) = (u(t), v(t)) $ να είναι μια καμπύλη σε αυτή την επιφάνεια. Η προς ολοκλήρωση συνάρτηση του ολοκληρώματος του μήκους του τόξου είναι $ |(\mathbf{x}\circ\mathbf{C})'(t)|. $ Για τον υπολογισμό των παραγώγων απαιτείται η χρήση του κανόνα της αλυσίδας για τα διανυσματικά πεδία:

$ D(\mathbf{x} \circ \mathbf{C}) = (\mathbf{x}_u \ \mathbf{x}_v)\binom{u'}{v'} = \mathbf{x}_u u' + \mathbf{x}_v v'. $

Το τετράγωνο της νόρμας του διανύσματος είναι $ (\mathbf{x}_u u' + \mathbf{x}_v v') \cdot (\mathbf{x}_u u' + \mathbf{x}_v v') = g_{11}(u')^2 + 2g_{12}u'v' + g_{22}(v')^2 $ (που $ g_{ij} $ είναι η πρώτη θεμελιώδης μορφή συντελεστή), έτσι ώστε η προς ολοκλήρωση συνάρτηση του ολοκληρώματος του μήκους του τόξου μπορεί να γραφτεί ως $ \sqrt{g_{ab} (u^a)' (u^b)'} $ (όπου $ u^1 = u $ και $ u^2 = v $).

Άλλα συστήματα συντεταγμένων Edit

Έστω $ C(t)=(r(t), \theta(t)) $ να είναι μια καμπύλη εκφρασμένη σε πολικές συντεταγμένες. Η απεικόνιση που μετατρέπει τις πολικές συντεταγμένες σε ορθογώνιες συντεταγμένες είναι η $ \mathbf{x}(r,\theta) = (r\cos\theta, r\sin\theta ). $

Η προς ολοκλήρωση συνάρτηση του ολοκληρώματος του μήκους τόξου ειναι η $ |(\mathbf{x}\circ\mathbf{C})'(t)|. $ Ο κανόνας της αλυσίδας για διανυσματικά πεδία, δείχνει ότι $ D(\mathbf{x}\circ \mathbf{C}) = \mathbf{x}_r r' + \mathbf{x}_{\theta} \theta'. $ Έτσι το τετράγωνο της προς ολοκλήρωσης συνάρτησης του ολοκληρώματος του μήκους του τόξου είναι:

$ (\mathbf{x_r}\cdot\mathbf{x}_r)(r')^2 + 2(\mathbf{x}_r\cdot\mathbf{x}_{\theta})r'\theta' + (\mathbf{x}_{\theta}\cdot\mathbf{x}_{\theta})(\theta')^2 = (r')^2 + r^2(\theta')^2. $

Έτσι για μία καμπύλη που εκφράζεται σε πολικές συντεταγμενες, το μήκος τόξου είναι:

$ \int_{t_1}^{t_2} \sqrt{\left(\frac{dr}{dt}\right)^2 + r^2\left(\frac{d\theta}{dt}\right)^2 }dt = \int_{\theta(t_1)}^{\theta(t_2)} \sqrt{\left(\frac{dr}{d\theta}\right)^2 + r^2}d\theta. $

Τώρα έστω C(t)=(r(t), θ(t), φ(t)) να είναι μία καμπύλη εκφρασμενη σε σφαιρικές συντεταγμένες όπου θ είναι η πολική γωνία που μετράται απο τον θετικό αξονα z και φ είναι η αζιμουθιακή γωνία. Η απεικόνιση που μετατρέπει τις σφαιρικές συντεταγμένες σε ορθογώνιες συντεταγμένες είναι:

$ x(r, \theta, \phi)= (r\sin\theta cos\phi, rsin\theta sin\phi, rcos\theta) $

Χρησιμοποιώντας τον κανόνα της αλυσίδας και πάλι δείχνουμε ότι $ D(\mathbf{x}\circ\mathbf{C}) = \mathbf{x}_r r' + \mathbf{x}_{\theta}\theta' + \mathbf{x}_{\phi}\phi'. $ Όλα εσωτερικά γινόμενα $ \mathbf{x}_i \cdot \mathbf{x}_j $ ,όπου $ i $ και $ j $ διάφορα του μηδενός, οπότε το τετράγωνο της νόρμας αυτού του διανύσματος είναι:

$ (\mathbf{x}_r\cdot \mathbf{x}_r )(r'^2) + (\mathbf{x}_{\theta} \cdot \mathbf{x}_{\theta})(\theta')^2 + (\mathbf{x}_{\phi}\cdot \mathbf{x}_{\phi})(\phi')^2 = (r')^2 + r^2(\theta')^2 + r^2 \sin^2\theta (\phi')^2. $

Έτσι για μία καμπύλη που εκφράζεται σε σφαιρικές συντεταγμένες, το μήκος τόξου είναι:

$ \int_{t_1}^{t_2} \sqrt{\left(\frac{dr}{dt}\right)^2 + r^2\left(\frac{d\theta}{dt}\right)^2 + r^2\sin^2\theta \left(\frac{d\phi}{dt}\right)^2}dt. $

Ένας παρόμοιος υπολογισμός μας δείχνει οτι το μήος του τόξου μιας καμπύλης που εκφράζεται σε κυλικδρικές συντεταγμένες είναι:

$ \int_{t_1}^{t_2} \sqrt{\left(\frac{dr}{dt}\right)^2 + r^2\left(\frac{d\theta}{dt}\right)^2 + \left(\frac{dz}{dt}\right)^2}dt. $

Απλές περιπτώσεις Edit

Τόξα των κύκλων Edit

Τα μήκη τόξου συμβολίζονται με s, δεδομένου ότι η λατινική λέξη για το μήκος (ή το μέγεθος) είναι spatium.

Στις παρακάτω γραμμές, r αντιπροσωπεύει την ακτίνα ενός κύκλου, το d είναι η διάμετρος του, το C είναι περιφέρειά του, το s είναι το μήκος ενός τόξου του κύκλου, και θήτα είναι η γωνία η οποία το τόξο υποτείνει στο κέντρο του κύκλου . Οι αποστάσεις r, d, C, και s εκφράζονται στις ίδιες μονάδες.

  • $ C=2\pi r $, η οποία είναι η ίδια ως $ C=\pi d $. (Αυτή η εξίσωση είναι ο ορισμός του $ \pi $.)
  • Αν το τόξο είναι ένα ημικύκλιο, τότε $ s=\pi r $.
  • Αν $ \theta $ είναι σε ακτίνια τότε $ s=r\theta $. (Αυτό είναι ο ορισμός της σε ακτίνια).
  • Αν $ \theta $ είναι σε μοίρες, τότε $ s=\frac{\pi r \theta}{180}, $ το οποίο είναι το ίδιο με $ s=\frac{C \theta}{360}. $
  • Αν $ \theta $ είναι σε βαθμούς (100 βαθμούς, ή βαθμούς, ή gradians είναι μία ορθή γωνία), τότε $ s=\frac{\pi r \theta}{200}, $ το οποίο είναι το ίδιο με $ s=\frac{C \theta}{400}. $
  • Αν $ \theta $ είναι σε στροφές (μία στροφή είναι μία πλήρη περιστροφή, ή 360 ° ή 400 βαθμούς, ή 2 $ \pi $ ακτίνια), τότε $ s=C \theta. $.

Τόξα των μεγάλων κύκλων στη Γη Edit

Δύο μονάδες μήκους, το ναυτικό μίλι και ο μετρητής (ή χιλιόμετρα), είχαν αρχικά οριστεί έτσι ώστε τα μήκη των τόξων των μεγάλων κύκλων στην επιφάνεια της Γης να σχετίζονται απλά αριθμητικά με τις γωνίες που υποτείνουν στο κέντρο του. Η απλή εξίσωση $ s=\theta $ ισχύει στις ακόλουθες περιπτώσεις:

  • αν $ s $ είναι σε ναυτικά μίλια, και $ \theta $ είναι σε λεπτά του τόξου (1/60 βαθμού), ή
  • αν $ s $ είναι σε χιλιόμετρα, και $ \theta $ είναι σε βαθμούς Κελσίου (1/100 grad).

Τα μήκη των μονάδων απόστασης που επιλεχτηκαν για να κάνουν την περιφέρεια της Γης είναι ίσο με 40.000 χιλιομέτρων, ή 21.600 ναυτικά μίλια. Αυτοί είναι οι αριθμοί των αντίστοιχων μονάδων γωνίας σε μια πλήρη περιστροφή.

Αυτοί οι ορισμοί του μετρητή και του ναυτικο'ύ μιλίου έχουν αντικατασταθεί από πιο ακριβείς,αλλά οι αρχικοί ορισμοί εξακολουθούν να είναι αρκετά ακριβείς για εννοιολογικούς σκοπούς, καθώς και για ορισμένους υπολογισμούς. Για παράδειγμα,συνεπάγουν ότι ένα χιλιόμετρο είναι ακριβώς 0,54 ναυτικά μίλια. Χρησιμοποιώντας επίσημους σύγχρονους ορισμούς, ένα ναυτικό μίλι είναι ακριβώς 1,852 χιλιομέτρα, το οποίο σημαίνει ότι 1 χιλιόμετρο ≈ 0,53995680 ναυτικά μίλια. Αυτή η μοντέρνα αναλογία διαφέρει από τη μία που υπολογίζεται από τους αρχικούς ορισμούς κατά λιγότερο από 1/10.000.

ΙστορίαEdit

Αρχαιότητα Edit

Για ένα μεγάλο μέρος της ιστορίας των μαθηματικών, ακόμα και οι μεγαλύτεροι στοχαστές θεώρησαν αδύνατο να υπολογιστεί το μήκος του ακανόνιστου τόξου. Παρά το γεγονός ότι ο Αρχιμήδης είχε πρωτοπορήσει έναν τρόπο για την εξεύρεση του χώρου κάτω από μια καμπύλη με την "μέθοδο της εξάντλησης" του, λίγοι πίστεψαν ότι ήταν ακόμη δυνατό για τις καμπύλες να έχουν σαφή μήκη, όπως και οι ευθείες γραμμές. Ο πρώτος λόγος που καταρρίφθηκε σε αυτόν τον τομέα, όπως συχνά έχει γίνει στο Λογισμό με προσέγγιση.

Οι άνθρωποι άρχισαν να εγγράφουν πολύγωνα εντός των καμπυλών και να υπολογίζουν το μήκος των πλευρών για μια κάπως ακριβή μέτρηση του μήκους. Με τη χρήση περισσότερων τμημάτων, και μειώνοντας το μήκος του κάθε τμήματος, ήταν σε θέση να αποκτήσουν μια ολοένα και πιο ακριβή προσέγγιση. Ειδικότερα, με την εγγραφή ένος πολυγώνου πολλών πλευρών σε έναν κύκλο, ήταν σε θέση να βρουν κατά προσέγγιση τιμές του π.

17ος αιώνας Edit

Τον 17ο αιώνα, η μέθοδος της εξάντλησης οδήγησε στην ευθυγράμμιση με γεωμετρικές μεθόδους από αρκετές υπερβατικές καμπύλες: η λογαριθμική σπείρα από Evangelista Torricelli το 1645 (μερικές πηγές λένε John Wallis στα 1650), η κυκλοειδής από τον Christopher Wren το 1658, και η αλυσοειδή από Gottfried Leibniz το 1691.

Το 1659, ο Wallis πιστώνεται την ανακάλυψη του William Neile της πρώτης ευθυγράμμισης μιας μη τετριμμένης αλγεβρικής καμπύλης, την ημικυβική παραβολή.

αναπόσπαστη μορφή

Πριν από την πλήρη επίσημη ανάπτυξη του λογισμού, η βάση για τη σύγχρονη ολοκληρωτική μορφή για το μήκος του τόξου ανακαλύφθηκε ανεξάρτητα από τον Hendrik van Heuraet και τον Pierre de Fermat.

Το 1659 ο van Heuraet δημοσίευσε μια κατασκευή που δείχνει ότι το πρόβλημα του προσδιορισμού μήκους τόξου μπορεί να μετατραπεί σε πρόβλημα του προσδιορισμού της περιοχής κάτω από μια καμπύλη (δηλαδή, αποτελεί αναπόσπαστο). Ως παράδειγμα της μεθόδου του, καθόρισε το μήκος του τόξου μιας ημικυβικής παραβολής, το οποίο απαιτείται για να βρεθεί η περιοχή κάτω από μια παραβολή. Το 1660, ο Fermat δημοσίευσε μια πιο γενική θεωρία που περιέχει το ίδιο αποτέλεσμα στο έργο του De linearum curvarum cum lineis rectis comparatione dissertatio geometrica (Γεωμετρική διατριβή για καμπύλες γραμμές σε σύγκριση με ευθείες γραμμές).

Μορφή ολοκληρώματος Edit

Πριν από την πλήρη επίσημη ανάπτυξη του λογισμού, η βάση για τη σύγχρονη ολοκληρωτική μορφή για τον υπολογισμό του μήκους του τόξου ανακαλύφθηκε από τον Hendrik van Heuraet και Pierre de Fermat.

Το 1659 o Hendrik van Heuraet δημοσίευσε μια κατασκευή που δείχνει ότι το πρόβλημα του προσδιορισμού του μήκους του τόξου μπορεί να μετατραπεί στο πρόβλημα του προσδιορισμού μιας περιοχής κάτω από μια καμπύλη (δηλαδή, αποτελεί ολοκλήρωμα). Ως παράδειγμα της μεθόδου του, καθορίζεται το μήκος του τόξου μιας ημικυβικής παραβολής, το οποίο απαιτείται να βρεθεί η περιοχή κάτω από μια παραβολή. Το 1660, ο Fermat δημοσίευσε μια πιο γενική θεωρία που περιείχε το ίδιο αποτέλεσμα στο έργο του De linearum curvarum cum lineis rectis comparatione dissertatio geometrica (Γεωμετρική διατριβή για καμπύλες γραμμές σε σύγκριση με ευθείες γραμμές).

Βασιζόμενος στο προηγούμενο εργο του για τις εφαπτόμενες,ο Fermat χρησιμοποίησε την καμπύλη:

$ y = x^{3/2} \, $

της οποίας η εφαπτόμενη στο x = a είχε μια κλίση

$ \textstyle {3 \over 2} a^{1/2} $

έτσι ώστε η εφαπτόμενη γραμμή να έχει την εξίσωση

$ y = \textstyle {3 \over 2} {a^{1/2}}(x - a) + f(a). $

Στη συνέχεια, αύξησε το a κατά ένα μικρό ποσό σε a + ε, καθιστώντας το τμήμα AC μια σχετικά καλή προσέγγιση για το μήκος της καμπύλης από το Α έως D. Για να βρεί το μήκος του τμήματος AC, χρησιμοποίησε το Πυθαγόρειο Θεώρημα:

$ \begin{align} AC^2 &{}= AB^2 + BC^2 \\ &{} = \textstyle \varepsilon^2 + {9 \over 4} a \varepsilon^2 \\ &{}= \textstyle \varepsilon^2 \left (1 + {9 \over 4} a \right ) \end{align} $

το οποίο, όταν λυθεί,αποδίδει

$ AC = \textstyle \varepsilon \sqrt { 1 + {9 \over 4} a\ }. $
Για την προσέγγιση του μήκους,ο Fermat θα συνοψίσει μια ακολουθία μικρών τμημάτων.

Καμπύλες με το άπειρο μήκος Edit

Όπως αναφέρθηκε παραπάνω, μερικές καμπύλες είναι μη-ευθυγραμμίσιμες. Δηλαδή, δεν υπάρχει ανώτατο όριο για τα μήκη των πολυγωνικών προσεγγίσεων; το μήκος μπορεί να γίνει αυθαίρετα μεγάλο. Ανεπίσημα, οι εν λόγω καμπύλες λέγεται ότι έχουν άπειρο μήκος. Υπάρχουν συνεχείς καμπύλες επί των οποίων κάθε τόξο (εκτός από ένα μόνο σημείο τόξου) έχει άπειρο μήκος. Ένα παράδειγμα μιας τέτοιας καμπύλης είναι η καμπύλη Koch. Ένα άλλο παράδειγμα μίας καμπύλης με άπειρο μήκος είναι η γραφική παράσταση της συνάρτησης που ορίζεται από την $ f(x)=x \sin(1/x) $ για κάθε ανοικτό σύνολο με μηδέν ως έναν από τους οριοθέτες της και $ f(0)=0 $. Μερικές φορές η Hausdorff διάσταση και το μέτρο Hausdorff χρησιμοποιούνται για την ποσοτικοποίηση του μεγέθους αυτών των καμπυλών.

Γενίκευση σε (ψευδο-) Riemannian Πολύπτυχα Edit

Έστω M είναι μια (ψευδο) Riemannian πολύπτυχο, γ: [0, 1] → Μ μια καμπύλη στην Μ και g ένας (ψευδο-) μετρικός

Το μήκος του γ ορίζεται:

$ \ell(\gamma)=\int_{0}^{1} \sqrt{ \pm g(\gamma'(t),\gamma '(t)) } \, dt, $

όπου γ '(t) ∈ Tγ (t) M είναι το διάνυσμα εφαπτομένη της γ σε t. Το πρόσημο της τετραγωνικής ρίζας επιλέγεται μια φορά για μια δεδομένη καμπύλη, για να εξασφαλιστεί ότι η τετραγωνική ρίζα είναι ένας πραγματικός αριθμός. Το θετικό πρόσημο επιλέγεται για καμπύλες χώρου? σε έναν ψευδο-Riemannian συλλέκτη, το αρνητικό πρόσημο μπορεί να επιλεχθεί για καμπύλες χρόνου. Έτσι το μήκος μιας καμπύλης είναι ένα μη αρνητικός πραγματικός αριθμός. Συνήθως δεν υπάρχουν καμπύλες που θεωρούνται  εν μέρει χώρου και εν μέρει χρόνου.

Στη θεωρία της σχετικότητας, μήκος τόξου καμπυλών χρόνου (παγκόσμιες γραμμές) είναι ο ιδανικός χρόνος να παρέλθει κατά μήκος της παγκόσμιας γραμμής, και μήκος τόξου μιας καμπύλης χώρου η ιδανική απόσταση κατά μήκος της καμπύλης.

ΥποσημειώσειςEdit

  1. Rudin, Walter (1976). Principles of Mathematical Analysis. McGraw-Hill, Inc.. σελ. 137. ISBN 0-07-054235-X. 

Εσωτερική ΑρθρογραφίαEdit

ΒιβλιογραφίαEdit

ΙστογραφίαEdit


Ikl Κίνδυνοι ΧρήσηςIkl

Αν και θα βρείτε εξακριβωμένες πληροφορίες
σε αυτήν την εγκυκλοπαίδεια
ωστόσο, παρακαλούμε να λάβετε σοβαρά υπ' όψη ότι
η "Sciencepedia" δεν μπορεί να εγγυηθεί, από καμιά άποψη,
την εγκυρότητα των πληροφοριών που περιλαμβάνει.

"Οι πληροφορίες αυτές μπορεί πρόσφατα
να έχουν αλλοιωθεί, βανδαλισθεί ή μεταβληθεί από κάποιο άτομο,
η άποψη του οποίου δεν συνάδει με το "επίπεδο γνώσης"
του ιδιαίτερου γνωστικού τομέα που σας ενδιαφέρει."

Πρέπει να λάβετε υπ' όψη ότι
όλα τα άρθρα μπορεί να είναι ακριβή, γενικώς,
και για μακρά χρονική περίοδο,
αλλά να υποστούν κάποιο βανδαλισμό ή ακατάλληλη επεξεργασία,
ελάχιστο χρονικό διάστημα, πριν τα δείτε.



Επίσης,
Οι διάφοροι "Εξωτερικοί Σύνδεσμοι (Links)"
(όχι μόνον, της Sciencepedia
αλλά και κάθε διαδικτυακού ιστότοπου (ή αλλιώς site)),
αν και άκρως απαραίτητοι,
είναι αδύνατον να ελεγχθούν
(λόγω της ρευστής φύσης του Web),
και επομένως είναι ενδεχόμενο να οδηγήσουν
σε παραπλανητικό, κακόβουλο ή άσεμνο περιεχόμενο.
Ο αναγνώστης πρέπει να είναι
εξαιρετικά προσεκτικός όταν τους χρησιμοποιεί.

- Μην κάνετε χρήση του περιεχομένου της παρούσας εγκυκλοπαίδειας
αν διαφωνείτε με όσα αναγράφονται σε αυτήν

IonnKorr-System-00-goog



>>Διαμαρτυρία προς την wikia<<

- Όχι, στις διαφημίσεις που περιέχουν απαράδεκτο περιεχόμενο (άσεμνες εικόνες, ροζ αγγελίες κλπ.)


Community content is available under CC-BY-SA unless otherwise noted.